金納米棒（GNRs）表現(xiàn)出橫向和縱向表面等離子體共振分別對應(yīng)于垂直于和平行于棒長度方向的電子振蕩它們的縱向表面等離子體波長（LSPW）可從可見光區(qū)域到紅外區(qū)域進行調(diào)諧。它們的吸收截面比傳統(tǒng)染料的吸收截面大至少五個數(shù)量級，并且金納米棒的光散射比強熒光的光發(fā)射大幾個數(shù)量級染料。 LSPW中的可調(diào)諧性，以及在LSPW使GNR可用于形成許多功能復(fù)合材料，例如水凝膠、聚合物、二氧化硅、和細菌。GNR也具有軸向表面等離子體共振（SSPR）雖然是LSPR的三分之一，但仍然比量子點大許多數(shù)量級和納米外殼。
GNRs的有效性基于散射的生物醫(yī)學(xué)成像對比度和作為光熱治療劑強烈依賴于它們的散射，并且吸收截面。一般來說，高散射截面有利于基于暗場顯微鏡的細胞和生物成像，同時大的吸收交叉散射損失小的截面允許最小激光光熱療法劑量此外，GNR的LSPW是強烈希望在的光譜范圍內(nèi)650–900 nm（參見圖1）。該區(qū)域的光照射可以穿透更深的組織，造成的光損傷比紫外線-可見光照射。因此定制散射和不同LSPW對GNR的吸收在實踐中具有極其重要的意義。
為了更好地描述GNR的光熱效率，因為吸收和散射都能彌補我們通過UVVIS測量的消光值，我們需要確定百分比每個人都做出了貢獻。這些值是高度依賴于GNR的軸向直徑。根據(jù)Ni等人，散射/消光比作為軸向直徑的函數(shù)如圖2所示。根據(jù)這些數(shù)據(jù)，我們可以計算摩爾消光比，并將其在散射和吸收成分之間分解。摩爾吸收LSPR的散射系數(shù)如表1所示。
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